電動力學應該是四大力學裡脈絡最清晰的一門，因為所有的經典電磁現象無非就是麥克斯韋方程的解，在不同的情況我們使用麥克斯韋方程不同的寫法，這裡寫四種。方程的物理意義普物電磁學已經談過，這裡不再討論。
（一) 積分形式麥克斯韋方程
積分形式的麥克斯韋方程為：
眾所周知，積分某種程度上就是一種求和或者取平均的操作（積分中值定理），積分形式麥克斯韋方程就是用在這種需要平均的地方，也就是當電荷分佈或者自由電流分佈在界面上出現不連續的情況時。什麼時候界面會出現電流電荷分佈的不連續？也就是不同介質的交界面上。
在一個界面上如果存在不連續的電荷分佈，首先造成電場法向分量不連續：
取一個薄高斯麵包圍界面一點，根據第一個麥克斯韋方程，得到不連續的值為：
再做一個環路包圍界面一點，穿過兩種介質，可以得到電場切向分量是連續的。
對磁場如法炮製，得到法向分量是連續的（第三式），切向分量是不連續的（第四式）：
統一以下，寫成矢量形式就是：
（二) 微分形式麥克斯韋方程
根據高斯定理和斯托克斯定理，我們可以立刻把積分形式麥克斯韋方程寫成微分形式：
微分形式麥克斯韋方程+積分形式得到的邊界條件，可以解決大多數問題了，當電磁場不含時的時候，我們要解決的就是靜電靜磁問題：
2.1 靜電場
注意到靜電場旋度是0，因此它是保守場，因為標量梯度的旋度總是0，所以存在標勢Φ，滿足：
解決靜電學的方法有很多種，但無非都是疊加原理思想的運用。
第一種是直接用庫倫定律+疊加原理。庫侖定律告訴我們，一個點電荷激發的電勢為:
對於一個給定了電荷分佈的系統，使用疊加原理
第二種是解泊松方程，在線性，各項同性的，均勻的介質中，電位移矢量D和場強E只差一個介電常數ε：
把標勢代入電場散度中，得到泊松方程：
在沒有電荷分佈的地方，標勢也就滿足拉普拉斯方程：
求解的方法很多，參見數學物理方法。疊加原理得到的Φ就是泊松方程的一個特解。
第三種是對特解進行多級展開，因為特解的積分不好求，因此把它展開成泰勒級數，因為各階的係數（電多級矩）是好求的，只要我們展開夠多，得到的結果就更精確：
2.2 靜磁場
磁場旋度一般不是0，因此不是保守場，但它的散度是0，因為矢量旋度的散度總是0，因此我們可以定義失勢：
於是多了一個靜電場不存在的麻煩：我們完全確定一個場，需要知道它的旋度，散度和邊界條件，靜磁場中引入了新的場A，並且知道了A的旋度，但我們不知道它的散度，也就是說引入矢勢後增加了一個方程，如果需要唯一解，我們需要為A添加新的約束條件，不同約束條件就是所謂不同的規範。靜磁場中我們選取庫倫規範為約束條件：
在非鐵磁性介質中，H和B也是線性關係：
對磁場兩邊取旋度，得到：
在庫倫規範下，失勢A滿足泊松方程，於是回到了靜電學求解的套路，我們可以對A再來一遍。
（三) 洛倫茲規範下的麥克斯韋方程
對於微分形式麥克斯韋方程（真空為例）：
因為B散度總是0，因此失勢在非靜磁情況同樣可以接著用：
但電場已經不保守了，接下來要重新構造標勢（找旋度為0的場）
把矢勢代入方程第二式
注意到一對勢A和Φ對應了B和E，但這對勢不是唯一的，經過規範變換，我們可以找到另外的對應相同B和E的勢：
現在把勢代回麥克斯韋方程，得到：
整理一下：
現在我們取洛倫茲規範：
就得到了達朗貝爾方程：
同樣的，使用洛倫茲規範可以得到標勢也滿足達朗貝爾方程：
所以電磁場以波的形式傳播，波動方程的解是推遲勢（比靜電勢推遲了一點時間）：
也就是說，電磁相互作用是有傳播速度的，即光速：
特別的，在自由空間裡，特解就是平面波：
把平面波的解代入界面邊界條件，即可得到反射定律，折射定律，由能量守恆就能得到菲涅爾公式。
考慮電磁波輻射的時候，輻射源的勢進行多級展開，就可以得到電偶極，電四極，磁偶極等貢獻的輻射，其中電偶極輻射佔主要，磁偶極和電四極的貢獻在同一個數量級，比電偶極小幾個數量級。
（四）張量形式的麥克斯韋方程
以下的我們會用張量的記號處理問題，詳情參見 張量分析初步。
狹義相對論中，不同慣性系之間的座標變換稱為洛倫茲變換，洛倫茲變換有兩個基本假設：
1.光速不變
2.所有慣性系中，物理規律有相同的表達形式
洛倫茲變換中，時空被耦合在一起，因此相對論的時空是四維的，第四維度是時間，為了對其量綱，我們讓時間乘一個光速。定義協變矢量：
逆變矢量：
根據光速不變，我們能得到第一個洛倫茲不變量：時空間隔（注意求和約定）
郭碩鴻版教材把協變矢量和逆變矢量統一了，第四維度用乘了個i，這樣數學形式不好看，所以這裡使用張量統一的形式。
根據假設2，我們可以得到洛倫茲變換是線性變換，根據假設一推出的時空間隔不變，我們得到線性變換的矩陣：
其中：
四維線性變換的形式為：
容易得到動尺收縮（同時不通地）和時間膨脹（同地不通時）效應：
在狹義相對論中，電動力學是具有洛倫茲不變性的，在洛倫茲規範下，標勢和失勢滿足達朗貝爾方程：
事實上，達朗貝爾算符就是四維下的laplacian:
如果把勢和電流密度寫成四維形式：
就可以把兩個方程和為一個：
並且洛倫茲規範也可以寫成簡潔的形式：
再進一步，我們湊出電磁場的拉格朗日量密度，把它寫成最小作用量原理的形式（拉格朗日方程），只需構造四維張量：
拉格朗日量是標量，所以我們要把張量變成標量形式，最簡單的操作莫過於：
電磁場的拉格朗日量密度就出來了：
代入拉格朗日方程，我們得到麥克斯韋方程的第一個和第四個(其實是麥克斯韋方程湊拉格朗日):
第二個和第三個則滿足:
當然，注意這個張量的上標，它是協變的：
這也是電磁場的變換關係。
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